Теория / 5.5. Параллельное соединение RLC элементов
Рассмотрим схему, в которой резистор, индуктивность и емкость подключены к источнику синусоидального напряжения
Состояние параллельной цепи описывается первым законом
Кирхгофа:
Выразим токи в ветвях через напряжение:
Подставим эти выражения в первый закон Кирхгофа:
Для упрощения расчетов перейдем к символической форме
записи:
Здесь Y – полная комплексная проводимость цепи:
Построим векторную диаграмму (рис. 5.15).
Поскольку ко всем элементам цепи приложено одно и то
же напряжение, то сначала строим вектор напряжения U, затем последовательно суммируем вектора токов, учитывая,
что ток в резистивном элементе совпадает по фазе с напряжением, ток в
индуктивности отстает от напряжения на 90о, ток в емкости опережает
напряжение на 90о.
Из векторной диаграммы можно получить треугольник токов
(рис. 5.16).
Этот треугольник векторный, сторонами его являются
активная составляющая тока Ir, реактивная Ib = Il+Ic, модуль которой равен Ib = Il-Ic и общий ток цепи I.
Из треугольника токов можно найти: модуль общего тока
угол сдвига фаз между напряжением и током
Поделив все стороны треугольника токов на напряжение, получим подобный ему треугольник проводимостей, катетами которого являются активная проводимость g, реактивная проводимость, равная разности индуктивной и емкостной проводимостей b = bL – bC , а гипотенузой – модуль полной проводимости цепи у (рис. 5.17).
Из треугольника проводимостей можно определить: полную проводимость цепи 
сдвиг фаз между напряжением и током
активную проводимость 
реактивную проводимость 